Study of dynamics ofD0→K−e+νeandD0→π−e+νedecays

6533b7d4fe1ef96bd126270b

RESEARCH PRODUCT

Study of dynamics ofD0→K−e+νeandD0→π−e+νedecays

J. B. Jiao Y. H. Guan M. Qi Kai Liu H. J. Yang Y. F. Wang X. L. Ji D. J. Ambrose S. Schumann Y. Nefedov F. Li C. Leng W. G. Li X. Y. Ma Xiaocong Ai W. X. Gong Z. J. Xiao Talib Hussain Serkant Ali Cetin Yao Wang S. Qian Jialun Ping K. Zhang X. Y. Zhang X. Liu F. C. Ma M. Lara J. B. Liu Y. J. Sun Y. P. Lu M. Maggiora Ling Zhao P. Larin L. Zotti C. Hu X. Tang X. M. Li S. Spataro X. P. Xu M. Albrecht Lei Zhao Z. L. Hou Yang Yang D. Y. Wang J. Q. Zhang S. B. Liu Lei Li W. D. Li J. F. Sun L. L. Jiang H. L. Ma H. B. Li J. F. Qiu G. Li H. M. Liu L. Fava S. L. Niu Y. B. Zhao Q. L. Xiu C. Z. Yuan O. B. Kolcu F. Nerling X. Fang J. Min F. Y. Li X. Q. Li M. Greco K. J. Zhu D. M. Li Sai-juan Chen S. X. Du Cui Li K. Moriya W. Shan J. Dong Y. Q. Wang C. D. Fu C. Q. Feng X. R. Chen Z. Y. Deng Feng Liu M. Pelizaeus S. Nisar C. J. Tang Z. T. Sun B. Kopf S. Marcello Y. Hu G. F. Cao K. L. He K. Y. Liu A. G. Denig Z. B. Li C. L. Luo Y. Zeng Y. X. Yang H. J. Lu J. G. Lu Xiangdong Ruan Z. A. Liu C. C. Zhang B. Zhong L. B. Guo Xingguo Li Y. P. Lu Y. H. Zheng Cong-feng Qiao O. Albayrak Q. Ouyang F. A. Harris Tord Johansson Guangshun Huang M. Z. Wang Orhan Cakir Yunlong Zhang M. H. Ye S. S. Fang V. Prasad I. Tapan P. L. Wang P. Kiese B. Wang Shan Wang Xiao-rui Lyu Q. Liu D. Bettoni D. Xiao Y. H. Yan S. L. Olsen Jimin Zhao K. Goetzen Roy A. Briere W. Kuehn Y. B. Chen Xiaofeng Zhu J. Z. Zhang A. Hafner F. E. Maas Y. Ban T. Hu P. Weidenkaff X. Y. Jiang J. W. Zhao Q. Zhao Y. B. Liu Y. Z. Sun J. L. Zhang N. Yu. Muchnoi R. Poling R. Kliemt S. P. Wen X. N. Ma Zhiqing Liu Y. T. Liang Xiang Zhou M. Bertani P. R. Li X. S. Kang H. Muramatsu Y. C. Zhu Ulrich Wiedner A. Q. Guo W. M. Song A. Zallo G. S. Varner X. S. Jiang H. H. Zhang G. A. Chelkov Z. Haddadi L. Yang P. L. Wang J. F. Chang Jianping Zheng S. Zhu X. S. Qin X. R. Zhou L. D. Liu Cheng Li L. Y. Dong Jie Yu Y. H. Zhang M. Fritsch X. L. Luo T. Ma H. Xiao E. Boger Gang Zhao Y. J. Mao T. Held M. Kavatsyuk Y. Gao Guangming Huang P. X. Shen J. Y. Liu G. X. Sun J. V. Bennett Li Yan Krisztian Peters J. C. Li J. J. Zhang Z. Wu W. P. Wang M. Destefanis F. Bianchi L. L. Ma W. Gradl M. Ripka L. W. Jiang X. Cai Z. H. Qin Z. Y. Wang W. J. Zheng Z. Jiao Fu-hu Liu K. J. Zhu B. X. Zhang D. H. Zhang M. H. Gu A. Yuncu H. Y. Sheng J. Zhuang X. Q. Hao Zhiqing Zhang M. X. Luo Q. Gao C. Dong Jian Wei S. Sosio Y. Zhang Yucheng Huang Chuan Liu Y. P. Guo H. X. Yang I. Garzia D. V. Dedovich E. H. Thorndike Z. P. Zhang Q. An Z. Ning Yuehong Xie G. R. Liao J. F. Hu G. Cibinetto J. Z. Fan C. X. Yu D. W. Bennett Zujian Wang Joachim Pettersson L. G. Xia A. Amoroso L. Q. Qin G. F. Xu F. Feldbauer Huihui Liu J. P. Liu B. Zheng R. G. Ping S. Jin J. Z. Bai J. G. Messchendorp J. P. Dai A. Calcaterra Z. G. Zhao X. C. Chen Chi Zhang Brent J. Liu X. K. Chu Y. Guo A. Dbeyssi Z. J. Sun H. Loehner X. Y. Song M. Kornicer X. B. Ji Peilian Liu A. Julin F. De Mori X. Y. Zhou X. F. Wang P. Patteri Q. M. Ma B. Kloss X. Y. Niu Y. Yuan Y. S. Zhu Lili Zhang J. S. Huang X. H. Mo L. S. Wang N. Kalantar-nayestanaki M. H. Ye C. X. Liu L. L. Wang H. Cai I. B. Nikolaev Y. J. Mo H. S. Chen T. Weber J. H. Yin K. H. Rashid M. Shao Y. T. Gu Q. P. Ji Liqing Xu X. Y. Shen V. Santoro Y. Ding E. Fioravanti Z. A. Zhu X. L. Kang A. Sarantsev D. H. Wei J. S. Lange Q. W. Zhao C. P. Shen Jin Li M. G. Zhao Andrzej Kupsc W. L. Yuan Y. N. Zhang Y. X. Xia S. H. Zhu Z. G. Wang M. L. Chen H. Y. Zhang G. F. Chen J. Y. Zhang Jie Zhao D. X. Lin Y. K. Heng Alexey Zhemchugov H. M. Hu J. M. Bian Zhenyu Zhang S. J. Zhao E. E. Eren J. C. Chen Xuanhong Lou J. W. Zhang C. Morales Morales I. Uman M. Ullrich Z. H. Wang Yaquan Fang C. F. Redmer K. Schoenning B. S. Zou W. C. Yan X. Q. He X. T. Huang M. Ablikim Yu Zhang A. A. Zafar G. Rong L. P. Zhou Z. P. Mao H. P. Cheng J. Fang Tao Li Z. Gao S. Han Ch. Rosner H. Liang Q. P. Ji L. H. Wu M. Savrie Magnus Wolke Y. F. Liang X. Y. Gao D. P. Jin Dayong Wang N. Qin M. Y. Dong M. Tiemens H. B. Liu J. H. Zou S. S. Sun J. H. Liu Ke Wang R. E. Mitchell Bibo Ke W. B. Yan P. F. Duan Fenfen An M. N. Achasov Giulietto Felici S. Pacetti T. C. Zhao R. Baldini Ferroli Ke Li Q. J. Xu X. K. Zhou Fang Liu X. N. Li I. Denysenko Haiping Peng Tao Luo B. Y. Zhang B. X. Yu H. S. Chen H. L. Dai Igor Boyko

subject

Semileptonic decay Physics Nuclear and High Energy Physics QCD sum rules Particle physics 010308 nuclear & particles physics Cabibbo–Kobayashi–Maskawa matrix Electron–positron annihilation Hadron Analytical chemistry Lattice QCD 01 natural sciences Light cone 0103 physical sciences Sum rule in quantum mechanics 010306 general physics

description

In an analysis of a 2.92 fb(-1) data sample taken at 3.773 GeV with the BESIII detector operated at the BEPCII collider, we measure the absolute decay branching fractions B(D-0 -> K(-)e(+)nu(e)) = (3.505 +/- 0.014 +/- 0.033)% and B(D-0 -> pi(-)e(+)nu(e)) = (0.295 +/- 0.004 +/- 0.003)%. From a study of the differential decay rates we obtain the products of hadronic form factor and the magnitude of the Cabibbo-Kobayashi-Maskawa (CKM) matrix element f(+)(K)(0)vertical bar V-cs vertical bar = 0.7172 +/- 0.0025 +/- 0.0035 and f(+)(pi)(0)vertical bar V-cd vertical bar = 0.1435 +/- 0.0018 +/- 0.0009. Combining these products with the values of vertical bar V-cs(d)vertical bar from the SM constraint fit, we extract the hadronic form factors f(+)(K)(0) = 0.7368 +/- 0.0026 +/- 0.0036 and f(+)(pi)(0) = 0.6372 +/- 0.0080 +/- 0.0044, and their ratio f(+)(pi)(0)/f(+)(K)(0) = 0.8649 +/- 0.0112 +/- 0.0073. These form factors and their ratio are used to test unquenched lattice QCD calculations of the form factors and a light cone sum rule (LCSR) calculation of their ratio. The measured value of f(+)(K(pi))(0)vertical bar V-cs(d)vertical bar and the lattice QCD value for f(+)(K(pi))(0) are used to extract values of the CKM matrix elements of vertical bar V-cs vertical bar = 0.9601 +/- 0.0033 +/- 0.0047 +/- 0.0239 and vertical bar V-cd vertical bar = 0.2155 +/- 0.0027 +/- 0.0014 +/- 0.0094, where the third errors are due to the uncertainties in lattice QCD calculations of the form factors. Using the LCSR value for f(+)(pi)(0)/f(+)(K)(0), we determine the ratio vertical bar V-cd vertical bar/vertical bar V-cs vertical bar = 0.238 +/- 0.004 +/- 0.002 +/- 0.011, where the third error is from the uncertainty in the LCSR normalization. In addition, we measure form factor parameters for three different theoretical models that describe the weak hadronic charged currents for these two semileptonic decays. All of these measurements are the most precise to date.

year	journal	country	edition	language
2015-10-22	Physical Review D

https://doi.org/10.1103/physrevd.92.072012